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keynote:lesson10 [2010/06/03 13:26] 10921055 |
keynote:lesson10 [2023/08/19 21:02] |
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- | ====== 第十课 泛函与变分 ====== | ||
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- | ===== 第一部分 泛函分析 ===== | ||
- | **目标**:简要地复习在整个课程中将要用到的泛函分析的概念。主要介绍了下面的一些概念\\ | ||
- | - 函数空间\\ | ||
- | - 度量空间\\ | ||
- | - 收敛\\ | ||
- | - 测度\\ | ||
- | - 稠子集\\ | ||
- | - 可分离空间\\ | ||
- | - 完备度量空间\\ | ||
- | - 紧致度量空间\\ | ||
- | - 线性空间\\ | ||
- | - 线性泛函\\ | ||
- | - 线性空间的范数和半范数\\ | ||
- | - 收敛性回顾\\ | ||
- | - Euclidean空间\\ | ||
- | - 正交性和基\\ | ||
- | - Hibert空间\\ | ||
- | - Delta函数\\ | ||
- | - 傅立叶变换\\ | ||
- | - 泛函导数\\ | ||
- | - 期望\\ | ||
- | - 大数定律\\ | ||
- | (定义和概念主要源于Kolmogorov和Fomin的“Introductory Real Analysis”——强烈推荐) | ||
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- | === 例子 === | ||
- | **例1**. $R^n$是一个$n$维实数空间,即$n$元组$x=(x_1,...,x_n)$,$y=(y_1,...,y_n)$的集合。如果我们定义点积为\\ | ||
- | \[(x,y)=\sum_{i=1}^n x_i y_i\] | ||
- | 那么我们得到了$n$维Euclidean空间。$R^n$中相应的范数和距离是\\ | ||
- | \[||x||=\sqrt {\sum_{i=1}^n {x_i}^2}\]\\ | ||
- | \[\rho(x,y)=||x-y||=\sqrt {\sum_{i=1}^n (x_i-y_i)^2}\].\\ | ||
- | 向量\\ | ||
- | \[e_1=(1,0,0$\ldots$0)\] | ||
- | \[e_2=(0,1,0$\ldots$0)\] | ||
- | \[$\cdots$\] | ||
- | \[e_n=(0,0,0$\ldots$1)\]\\ | ||
- | 构成了$R^n$中的一个标准正交基。\\ | ||
- | \\ | ||
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- | **例2**. 元素为$x=(x_1,x_2,\ldots,x_n,\ldots )$,$y=(y_1,y_2,\ldots,y_n,\cdots )$,$\cdots$,其中\\ | ||
- | \[\sum_{i=0}^{\infty} {x_i}^2 < $\infty$, | ||
- | \sum_{i=1}^{\infty} {y_i}^2 < $\infty$,$\ldots\ldots$\]\\ | ||
- | 的空间$l_2$,当使用点积\\ | ||
- | \[(x,y)=\sum_{i=1}^{\infty} x_i y_i\]\\ | ||
- | 时,变为一个无限维的Euclidean空间。\\ | ||
- | |||
- | $l_2$中最简单的标准正交基包括向量\\ | ||
- | \[e_1=(1,0,0,0$\ldots$)\] | ||
- | \[e_2=(0,1,0,0$\ldots$)\] | ||
- | \[e_3=(0,0,1,0$\ldots$)\] | ||
- | \[e_4=(0,0,0,1$\ldots$)\] | ||
- | \[$\ldots$$\ldots$$\ldots$$\ldots$\] | ||
- | 存在无限个这样的基。\\ | ||
- | \\ | ||
- | **例3**. 当包括$[a.b]$上所有连续函数的空间$C_2[a,b]$使用点积\\ | ||
- | \[(f,g)=\int_a^b f(t) g(t) dt\] | ||
- | 时,是另一个Euclidean空间的例子。\\ | ||
- | 在这个空间中正交基的一个重要的例子是如下的函数集合\\ | ||
- | \[1, $\cos \frac{2\pi nt}{b-a}$, $\sin \frac{2\pi nt}{b-a}$ $(n=1,2,\ldots)$\] | ||
- | \\ | ||
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- | ==== Hibert空间 ==== | ||
- | **一个Hibert空间是一个完备的,可分的,并且通常是无限维的Euclidean空间。**\\ | ||
- | \\ | ||
- | **一个Hilbert空间是元素$f,g,\ldots$的集合$H$,并且对于该集合有**\\ | ||
- | **1. $H$是一个定义标量积的Euclidean空间** | ||
- | **2. $H$对于度量$\rho(f,g)=||f-g||$是完备的**\\ | ||
- | **3. $H$是可分的(包含一个可数的处处稠密的子集)**\\ | ||
- | **4. (通常)$H$是无限维的**\\ | ||
- | \\ | ||
- | $l_1$和$l_2$都是Hilbert空间的例子。\\ | ||
- | \\ | ||
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- | ==== delta函数 ==== | ||
- | 我们现在考虑返回$f \in C$在位置$t$的值的泛函(一个评价泛函)\\ | ||
- | \[$\Phi$ [f]=f(t)\] | ||
- | 注意这个泛函是退化的因为它并不依赖于整个函数$f$,而只依赖于$f$在特定位置$t$的值。\\ | ||
- | $\delta (t)$不是一个泛函而是一个分布。\\ | ||
- | 同一泛函可以被写为\\ | ||
- | \[\Phi [f]=f(t)=\int_{-\infty}^{\infty} f(s) \delta (s-t)ds\] | ||
- | (在$L_2$中)不存在特性像$\delta(t)$一样的普通函数,我们可以将$\delta(t)$看成是一个在$t!=0$时为零并且在$t=0$时取无限值的函数。因此有\\ | ||
- | \[\int_{-\infty}^{\infty} \delta(t)dt=1\] | ||
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- | $\delta$函数可以被看作是一个普通函数序列的极限。例如,如果\\ | ||
- | \[r_{\varepsilon}(t)=\frac{1}{\varepsilon}(U(t)-U(t-\varepsilon))\] | ||
- | 是一个单位面积矩形脉冲,考虑极限\\ | ||
- | \[\lim_{\varepsilon \to 0} \int_{-\infty}^{\infty}f(s)r_{\varepsilon}(s-t)ds\] | ||
- | 由$r_{\varepsilon}$的定义,因为$f$是连续的,所有有\\ | ||
- | \[\lim_{\varepsilon \to 0}\frac{1}{\varepsilon}\int_{t}^{t+\varepsilon}f(s)ds=f(t)\] | ||
- | <note important>Edited by Gupeiqin顾珮嵚 10921055 mail:[[gupeiqin@zju.edu.cn]]</note> | ||
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- | ===== 第二部分 变分法简介===== | ||
- | ==== 第一章 变分概念与变分法基本引理 ==== | ||
- | **变分概念:**变分学研究的主要内容是泛函的极值,凡是求泛函极值的问题都称作变分问题。\\ | ||
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- | ==== 1 变分问题的几个实例 ==== | ||
- | **例1** 捷线问题(最速降线问题)\\ | ||
- | **问题:**在同一铅直平面内所有连接不在同一铅直线上的$O$、$B$两点的曲线中,求一条曲线$\Gamma$,使初速度为零的质点仅在重力作用下,自较高点$O$沿$\Gamma$滑到点$B$所需时间最短,如图:{{:keynote:例1.jpg?303*176}}\\ | ||
- | **求解思路:**利用数学建模写出相应的数学公式;将泛函极值的问题化为相应的欧拉问题;用微分法求解欧拉方程则得到相应的泛函极值。\\ | ||
- | **解:**设曲线$\Gamma$的方程为$y=y(x)$,质点质量$m$,下滑到曲线上点$M$时获得速度为$v$,则\\ | ||
- | 由能量守恒、速度的定义与弧长公式分别有:\[mgh=\frac{mv^2}{2};\frac{\mathrm{d}s}{\mathrm{d}t}=v;\mathrm{d}s={\sqrt{1+y'^{2}}}\mathrm{d}x\]\\ | ||
- | 于是$O$到$B$的总时间为如下积分:\[T=\int_{0}^{T}\mathrm{d}t=\int_{0}^{a} \frac{\sqrt{1+y'^{2}}}{\sqrt{2gh}} \mathrm{d}x\] | ||
- | 于是问题归结为:求解泛函$T=T[y(x)]$,且满足边界条件:y(0)=0,y(a)=b的极值曲线$\Gamma$ | ||
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- | **例2** 短程线问题\\ | ||
- | **问题:**设$A(x_0,y_0,z_0)$和$B(x_1,y_1,z_1)$为曲面$\Sigma:\phi(x,y,z)=0$上的两点,求$\Sigma$上过$A,B$的长度最小的曲线$\Gamma$(也叫测地线)\\ | ||
- | **解:**设曲线$\Gamma$的方程为: | ||
- | \[\cases{y=y(x) \\z=z(x) },x_0 \leq x \leq x_1\]\\ | ||
- | 则曲线$\Gamma$的弧长为: | ||
- | \[L=\int_{x_0}^{x_1} \sqrt{1+y'^{2}+z'^{2}} \mathrm{d}x\]\\ | ||
- | 于是问题归结为:求解泛函$L=L[y(x),z(x)]$,中满足边界条件: | ||
- | \[\cases{y_0=y(x_0) \\y_1=y(x_1},\cases{z_0=z(x_0) \\z_1=z(x_1}\]\\ | ||
- | 和约束条件: | ||
- | \[\phi(x,y,z)=0\]\\ | ||
- | 的极值曲线$\Gamma:y=y(x),z=z(x)$\\ | ||
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- | <note important>TanMin谭敏_10921056 tanmin@zju.edu.cn 2010/05/28 21:50</note> | ||
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- | **例3** 等周问题\\ | ||
- | **问题描述:**求长为定值$l$的平面封闭曲线$\Gamma$,使其所围成的平面区域$D$的面积最大.\\ | ||
- | **解:**设曲线$\Gamma$的方程为: | ||
- | \[\cases{x=x(t) \\y=y(t) },t_0 \leq x \leq t_1\]\\ | ||
- | 则封闭曲线$\Gamma$的弧长为: | ||
- | \[l=\int_{t_0}^{t_1} \sqrt{1+x'^{2}(t)+y'^{2}(t)} \mathrm{d}t\]\\ | ||
- | 由Green公式,$\Gamma$所围面积$A$为\\ | ||
- | \[A=0.5\int_{t_0}^{t_1} \ {(xy'-yx')} \mathrm{d}t\]\\ | ||
- | 于是等周问题可以归结为:求一对函数$x=x(t),y=y(t)$在其满足约束条件\\ | ||
- | \[\cases{x(t_0)=x(t_1) \\y(t_0)=y(t_1)}\]\\ | ||
- | 和等周条件 | ||
- | \[l=\int_{t_0}^{t_1} \sqrt{1+x'^{2}(t)+y'^{2}(t)} \mathrm{d}t\]\\ | ||
- | 下使得泛函$A$取极大值.\\ | ||
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- | **例4** 最小旋转曲面问题\\ | ||
- | **问题描述:**在XOY平面内求一条边界固定的曲线,使其绕横轴旋转所产生的空间曲面面积最小.\\ | ||
- | **解:**设过点$A(x_0,y_0),B(x_1,y_1)$的曲线$\Gamma$的方程为: | ||
- | \[y=y(x),x_0 \leq x \leq x_1\]\\ | ||
- | 则旋转曲面的面积$S$为:\\ | ||
- | \[S=2\pi \int_{x_0}^{x_1} y{\sqrt{1+y'^{2}}} \mathrm{d}x\]\\ | ||
- | 记$S=S[y(x)]$.于是,最小旋转曲面问题归结为:求曲线\\ | ||
- | \[y=y(x),x_0 \leq x \leq x_1\]\\ | ||
- | 在其满足约束条件\\ | ||
- | \[\cases{y(x_0)=y_0 \\y(x_1)=y_1}\]\\ | ||
- | 下使泛函$S$取极小值.\\ | ||
- | **例5** 旋链形状问题\\ | ||
- | **问题描述:求长度为$l$,两端系于$A,B$亮点,绝对柔软而不伸长的匀质链的形状.\\ | ||
- | **解:设链的方程为\[\cases{y=y(x),(t_0 \leq x \leq t_1)}\]链的线密度为p,小弧段$ds$的位能为:\\ | ||
- | \[\mathrm{d}U=pgy*ds=pgy{\sqrt{1+y'^{2}}}\mathrm{d}x\] | ||
- | 链的总位能为: | ||
- | \[U=pg\int_{0}^{x_1} y{\sqrt{1+y'^{2}}}\mathrm{d}x\]\\ | ||
- | 泛函U的值与曲线函数y=y(x)有关,记U=U[y(x)].于是,旋链形状问题归结为:求函数y=y(x),在其满足条件: | ||
- | \[\cases{\int_{0}^{x_1} {\sqrt{1+y'^{2}}}\mathrm{d}x=l,\\y(0)=y_0,\\ x(0)=x_0,}\]\\ | ||
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- | 下,使得泛函U最小.\\ | ||
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- | ==== 2 变分概念 ==== | ||
- | **定义1** 设$J[y(x)]$是定义在函数集合$Y={y(x)}$上的泛函,称$y(x)$为$J[y(x)]$的宗量,$Y$为$J[y(x)]$得定义域(或许容许曲线类(簇)). | ||
- | **例1**设y(x)∈C[0,1],且\[J[y(x)]=\int_{0}^{1} y(x)\mathrm{d}x\],试求J[1/(x+1)],J[e^x]及J[1/(1+x^2)]. \\ | ||
- | *解\\ | ||
- | \[J[\frac{1}{1+x}]=\int_{0}^{1} \frac{1}{x+1} \mathrm{d}x=In2\]\\ | ||
- | \[L=\int_{x_0}^{x_1} \sqrt{1+y'^{2}+z'^{2}} \mathrm{d}x\]\\ | ||
- | \[J[frac{1}{1+x^2}]=\int_{0}^{1} \frac{1}{1+x^2} \mathrm{d}x=\frac{\pi}{4}\]\\ | ||
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- | <note important>赖攀_10921057 [10921057@zju.edu.cn]</note> | ||
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- | **定义6** 如果泛函J[y(x)]的增量ΔJ=J[y+δy]-J[y]可表示为:\\ | ||
- | \[\ ΔJ=J[y,δy]+β(y,δy)max|δy|,\]\\ | ||
- | 其中,J[y,δy]对δy是线性的,且δy→0时,β(y,δy)→0,则称J[y,δy]为泛函J[y]的变分,\\ | ||
- | 记作δy,即δy=J[y,δy]。\\ | ||
- | **定义7** 如果\[Φ’(0)=\frac{\mathrm{∂}}{\mathrm{∂}a}J[y+aδy]|a=0\]存在,则称Φ’(0)为泛函J[y]的变分,仍将其记为δJ,即\\ | ||
- | \[\ δJ=Φ’(0)=\frac{\mathrm{∂}}{\mathrm{∂}a}J[y+aδy]|a=0\]\\ | ||
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- | **定义8** 如设y_0(x)是泛函J[y]的容许曲线簇Y中的某一函数,若对∀y∈Y,都有\\ | ||
- | \[\ J[y(x)]≤J[y_0(x) (或J[y(x)]≥J[y_0(x)),\]\\ | ||
- | 则称泛函J[y]在y_0(x)处达到极大(小)值,(或绝对极大(小)值),并称y_0(x)为J[y]的极大(小)值曲线。\\ | ||
- | 若y_0(x)的 零阶σ–邻域内所有函数y(x),都有\\ | ||
- | \[\ J[y(x)]≤J[y_0(x) (或J[y(x)]≥J[y_0(x)),\]\\ | ||
- | 则称泛函J[y]在y_0(x)处达到强极大(小)值。\\ | ||
- | 若y_0(x)的 一阶σ–邻域内所有函数y(x),都有\\ | ||
- | \[\ J[y(x)]≤J[y_0(x) (或J[y(x)]≥J[y_0(x)),\]\\ | ||
- | 则称泛函J[y]在y_0(x)处达到弱极大(小)值。极大(小)值曲线。\\ | ||
- | **推论1** 强极值必是弱极值,但反之不真。\\ | ||
- | **推论2** 绝对极值必是强极值。\\ | ||
- | **推论3** 泛函J[y]达到绝对极值的必要条件也是达到弱极值的必要条件,更是达到强极值的必要条件。\\ | ||
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- | <note important>WuXiaoChun吴晓春_10921058 [10921058@zju.edu.cn] 2010/05/31 18:30</note> | ||
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